Главная страница
Навигация по странице:

  • Магнитная индукция

  • Магнитный поток Ф

  • Ф = BS

  • B = Ф/S . Величиной, характеризующей магнитные свойства среды, служит абсолютная магнитная проницаемость

  • магнитной постоянной

  • Относительная магнитная проницаемость μ

  • Напряженность магнитного поля

  • Н = В/μ

  • шпоры к зачёту. 1. Строение клетки. Основные функции биологических мембран Важнейшими условиями существования клетки является


    Скачать 5.58 Mb.
    Название1. Строение клетки. Основные функции биологических мембран Важнейшими условиями существования клетки является
    Анкоршпоры к зачёту.doc
    Дата12.06.2018
    Размер5.58 Mb.
    Формат файлаdoc
    Имя файлашпоры к зачёту.doc
    ТипДокументы
    #18376
    страница4 из 9
    1   2   3   4   5   6   7   8   9




    38 Магнитное поле и его характеристики

    Наличие магнитного поля определяется по силовому действию на помещенные в него проводники с током или постоянные магниты.
    Магнитная индукция - интенсивность магнитного поля, т. е.способность его производить работу. Чем сильнее магнитное поле, тем большую индукцию оно имеет. Магнитную индукциюВ можно характеризовать плотностью силовых магнитных линий, т. е. числом силовых линий, проходящих через площадь 1 м2. 
    Магнитный поток Ф, проходящий через какую-либо поверхность, определяется общим числом магнитных силовых линий, пронизывающих эту поверхность. Следовательно, в однородном магнитном поле:           
    Ф = BS, где  S площадь поперечного сечения поверхности, через которую проходят магнитные силовые линии. Отсюда следует, что в таком поле магнитная индукция равна:
    B = Ф/S .
    Величиной, характеризующей магнитные свойства среды, служит абсолютная магнитная проницаемость μа (1 Гн/м = 1 Ом*с/м). Установлено, что магнитная проницаемость воздуха и всех веществ, за исключением ферромагнитных материалов, имеет примерно то же значение, – что и магнитная проницаемость вакуума. Абсолютную магнитную проницаемость вакуума называют магнитной постоянной,  μо= 4π * 10-7 Гн/м. Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов в тысячи и даже десятки тысяч раз больше магнитной проницаемости неферромагнитных веществ.
    Относительная  магнитная проницаемость
    μr = μa/ μо .
    Напряженность магнитного поля H (э) не зависит от магнитных свойств  среды, но учитывает влияние силы тока и формы проводников на интенсивность магнитного поля в данной точке пространства. Магнитная индукция и напряженность связаны отношением:
    Н = В/μо μr


    39 Электромагнитная индукция

    ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

    М. Фарадей - 1831 г.
    Явление электромагнитной индукции- возникновение электрического тока в замкнутом проводящем контуре, который либо покоится в переменном во времени магнитном поле, либо движется в постоянном магнитном поле так, что число линий магнитной индукции, пронизывающих контур, меняется. Чем быстрее меняется число линий магнитной индукции, тем больше индукционный ток.
    МАГНИТНЫЙ ПОТОК ( или поток магнитной индукции)

    Магнитным потоком через поверхность площадью S называют величину, равную произведению модуля вектора магнитной индукции В на площадь S и косинус угла между векторами В и n.





    НАПРАВЛЕНИЕ ИНДУКЦИОННОГО ТОКА

    Направление индукционного тока определяется по правилу правой руки:

    Если поставить правую руку так, чтобы вектор магнитной индукции входил в ладонь, отставленный на 90 градусов большой палец указывал направление вектора скорости, то выпрямленные 4 пальца покажут направление индукционного тока в проводнике.

    Замкнутый контур

    Направление индукционного тока в замкнутом контуре определяется по правилу Ленца.

    Правило Ленца

    Возникающий в замкнутом контуре индукционный ток своим магнитным полем противодействует изменению магнитного потока, которым он вызван.

    Применение правила Ленца
    1. показать направление вектора В внешнего магнитного поля; 
    2. определить увеличивается или уменьшается магнитный поток через контур; 
    3. показать направление вектора Вi магнитного поля индукционного тока ( при уменьшении магнитного потока вектора В внешнего м.поля и Вi магнитного поля индукционного тока должны быть направлены одинаково, а при увеличениии магнитного потока В и Вi должны быть направлены противоположно ); 
    4. по правилу буравчика определить направление индукционного тока в контуре.


    40 Первое начало термодинамики и его применение к термодинамическим процессам

    Первое начало термодинамики: количество теплоты Q, сообщенное системе, идёт на увеличение внутренней энергии системы∆U и на совершение системой внешней работы A:

    Q=∆U+A

    Например, если газу под поршнем сообщить некоторое количество теплоты, он нагреется (увеличится внутренняя энергия газа) и переместит поршень (газ совершит работу). Чем выше температура тела, тем быстрее движутся его молекулы, а, значит, больше внутренняя энергия тела. Если система получает тепло, Q>0, если отдает, Q<0;если работает система, A>0, если работа над системой, A>0.

    Первое начало термодинамики, по существу, является законом сохранения энергии: полная энергия, переданная системе Q, превращается в тепловую энергию молекул система ∆U и в механическую энергию А. Он справедлив не только для газов, но и для жидкостей и для твёрдых тел.

    Для характеристики процессов теплообмена введем понятия молярная и удельная теплоемкость вещества (не обязательно газа).

    Молярная теплоемкость – это отношение бесконечно малого количества теплоты, полученного молем вещества, к соответствующему приращению его температуры:

    С=1/v(δQ/dT)

    Удельная теплоемкость – это отношение бесконечно малого количества теплоты, полученного килограммом вещества, к соответствующему приращению его температуры: С=1/m(δQ/dT)

    Эти теплоемкости связаны между собой простым соотношением C=μc и измеряются соответственно в Дж/(моль*К) и в Дж/(кг*К).

    Чем больше теплоемкость, тем медленнее вещество нагревается и медленнее остывает.


    Для газов, как правило, пользуются молярной теплоемкостью, а для жидкостей и твёрдых тел – удельной.

    В термодинамике особо рассматриваются следующие молярные теплоёмкости: молярная теплоемкость при постоянном объёме Cv=1/v(δQ/dT)= 1/v(δU/dT) и молярная теплоемкость при постоянном давлении Cp=1/v(δQ/dT).

    Для идеального газа эти теплоемкости связаны между собой уравнением Cp= Cv+R

    Первое начало термодинамики для изохорного процесса:

    Q=∆U= Cv∆T

    Объем не меняется, газ работы не совершает.

    Первое начало термодинамики для изобарного процесса:

    Q=Cp∆T

    В изотермическом процессе температура постоянна, поэтому внутренняя энергия не меняется, и первое начало термодинамики для этого процесса можно получить следующим образом:

    Q=A=νRTln(V2/V1)

    Адиабатический процесс. Газ не обменивается теплом с окружающей средой. Первое начало термодинамики для адиабатического процесса: Q=0

    В адиабатическом процессе ∆U=-A

    Отсюда следует вывод, что при адиабатическом расширении (A>0) газ охлаждается (∆U<0), а при адиабатическом сжатии(A<0) – нагревается (∆U>0).

    Первое начало термодинамики для любого квазистатического процесса с идеальным газом имеет вид: Q=vCv∆T+A

    1   2   3   4   5   6   7   8   9
    написать администратору сайта